三元合金相图手册

液相分层的二元系优化

图3.16 液相中有限互溶时的分层在一个熔融的二元液体但不能完全互溶的体系中，不同原子（或分子）间的作用引力的加强以及原子（分子）在受热条件下的热扰动力和分子运动速度的增大都是促使体系均匀互溶的因素。温度在50～200℃间，尼古丁的质量分数在9%～83%之间，有一片液相分层的两相区，而在其它的温度和浓度时，水和尼古丁都混溶为一体的均相。也就是说液相分层区总是会和固相的结晶区重合。
理论教育 2023-06-20

固溶体相冷却过程中的新化合物相生成：二元系实验研究

在连续固溶体的单相中或有限固溶体的两个固溶体相中，常会看到在冷却过程中产生新相或新的金属间化合物。图3.32a所示是在连续固溶体的固相中产生了一个中间相γ。图3.32a相图的实例可见之于TiU的二元系，这个相图的U侧稍显复杂，但总体属于这一类型。至于图3.32b的相图，可理解为图3.32a中化合物异常突起的γ“冰山高峰”耸立在“海平面”之上，至于“海平面”之下的结构“看不见”，也不必追究了。
理论教育 2023-06-20

二元系中存在多晶转变点的两个组元

图3.29所示相图中两个组元都有多晶转变点。图3.23～图3.26中由单组元多晶相变引起的相平衡反应，理论上都可能同时发生在双组元的侧边上。图3.29 两个组元都有多晶转变的简单二元共晶系2）从功能区“模型”选项卡的“元件”组中单击“组装”按钮，选取tsm_4_3_2.prt，单击“打开”按钮，出现“元件放置”选项卡。图3.30 双组元都有两个以上多晶转变点又生成连续固溶体的相平衡系在连续固溶体中也可能发生类似于固液平衡的有限互溶的固相反应。
理论教育 2023-06-20

生成二元系同分熔化化合物的方法

它的行为和纯组元没有两样，所以可称它为赝组元。图3.11b反映两个组元A和B以及化合物AmBn之间存在有限互溶时的情况。图3.11 体系中有同分熔化化合物生成的二元系图3.12分析了化合物液相限曲线和固相限曲线的形状与化合物的稳定程度的关系。而对前两种那些有确定组成的定比化合物物相则称之为道尔顿体。
理论教育 2023-06-20

两种固相组元熔化时完全不相互作用并出现液相分层的二元系

以上讨论过的所有二元系，组元之间都有相反应发生，也就是说其中任一组元的熔化温度都因加入另一组元而有变化。但有些极端的二元系，组元互相间几乎毫无作用，各自的熔点均不因对方组元的加入而有丝毫的改变。温度高于TB后，固态的B熔化为LB，此时组元A尚保持固相，体系处于A+LB的两相区。图3.21 组元间相互无作用同时液相分层的二元系
理论教育 2023-06-20

二元系中具有多晶转变点的单一组元

组元A在温度为TT时有一个多晶转变点，温度低于这一点，组元具有A1的构型，高于这一点为A2构型。图3.23a所示为多晶转变点的温度高于共晶反应线，而图3.23b则是多晶转变点的温度低于共晶反应线时的情况。在熔点温度TA以下有一个多晶转变点TT，体系在温度为Tb时发生转熔反应。
理论教育 2023-06-20

重温相区：构成与定义

相图是由一个个相区紧密拼接而成的，相图中的相区定义为：处于平衡诸相间的结线随着温度变化所扫描出来的一片面积，就是该平衡诸相的相区。现以图3.34为例来观察一片两相区的构成。同理，相图的左侧形成的相区，由于没有固溶体生成，所以是L+A相区。温度再进一步降低，三相平衡结束，固相中相区的几何形成也遵循相同的规则构成了A+β的两相区。图3.34 相区的定义和构成
理论教育 2023-06-20

二元系化合物熔化分解为两液相的现象探究

反过来，这个化合物熔化时和一般同分熔化以及异分熔化的化合物都不同，熔化时转化为组成分别为l1和l2的两个液相而不是一个液相。而在金属体系中这种体系的实例则不多见，NaZn二元系中，其中化合物NaZn13熔化时转化为两个成分相差很大的液相。在SnP系中，化合物Sn4P3以及SnP3两个化合物分别于550℃和590℃熔化后也转化为两个液相的分层区。图3.20 化合物熔化时异分为两个液相的二元系
理论教育 2023-06-20

二元系固相反应平衡的滞后现象优化

不能把结晶过程理解成温度连续不断地冷却，而固、液相就会按照相图进行连续不断地变化，这是不可能的，因为达到平衡需要时间，而相图是相反应的平衡图。现以图3.22的低共熔有限固溶体型的相图来讨论不平衡对相图产生的影响。因此在实际工作中，利用平衡相图中的固相反应来诠释合金的冷却过程时，不能不考虑平衡的滞后。
理论教育 2023-06-20
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