电子衍射：基本公式与相机常数

图3―15是普通电子衍射装置示意图。三透镜系统透射电镜选区电子衍射时，只要物镜焦距不变及投影镜极靴固定，那么就会有固定的放大倍数，即只有一种相机常数。图3―17金属薄膜衍射谱此外，根据电子衍射时给出的相机长度L及波长也可计算出相机常数。

理论教育 2023-06-21

照明系统光路及聚光原理解析

照明系统由电子枪、聚光镜和相应的平移对中、倾斜调节装置组成。交叉点处电子束直径约几十微米。第一聚光镜是强激磁透镜，束斑缩小率为10～50倍，将电子枪第一交叉点束斑缩小为1～5μm；而第二聚光镜是弱激磁透镜，适焦时放大倍数为2倍左右。结果在样品平面上可获得2～10μm的照明电子束斑。图3―5照明系统光路

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激光拉曼散射光谱在高分子材料分析中的应用简介

拉曼光谱中的某些谱带强度与组分的浓度呈线性关系。红外光谱中的20个垂直二向色性的模式将同退偏的拉曼光谱带出现在相同的频率。A1类为两个偏振的拉曼谱带，而在红外光谱中是禁阻的。此外，21个Ed类振动模式是拉曼活性的和退偏振的，在红外光谱中是非活性的。有四条谱带在红外光谱中出现，而在拉曼光谱中不出现。

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成像系统构成及光路分析

成像系统主要由物镜、中间镜和投影镜组成。因为物镜的任何缺陷都将被成像系统中其他透镜进一步放大。图3―6成像系统光路3.投影镜投影镜的作用是把经中间镜放大（或缩小）的像进一步放大，并投影到荧光屏上，它和物镜一样，是一个短焦距的强磁透镜。图3―8给出镜筒结构剖面图和真空系统图。图3―7JEM―2010F型透射电子显微镜外观图图3―8JEM―2101F透射电镜镜筒剖面图与真空系统配置图

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拉曼光谱的基本原理解析

由此产生的拉曼线称为斯托克斯线。拉曼散射光与入射光的频率之差称为拉曼位移，一般用Stokes位移表示，即它与发生散射的分子振动频率相等。如以波数为单位，通常可表示为可见，通过拉曼位移的测定可以得到分子的振动光谱。因此，拉曼位移是拉曼光谱进行物质分子结构分析和定性鉴定的依据。测定拉曼散射光谱时，一般激发能量应大于振动能级的能量差，低于电子能级间的能量差，并且激发光要远离分析物的紫外―可见吸收光范围。

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紫外光谱的基本原理解析

图5―14是四种浓度KMnO4溶液的吸收光谱。如KMnO4对525nm的光吸收程度最大，此波长称为最大吸收波长，以λmax或λ最大表示，所以吸收光谱上有一高峰。分子中能吸收紫外或可见光的结构单元称为生色团。这些会使某化合物的λmax向短波长方向移动的基团称为向蓝基团。溶剂极性的不同也会引起某些化合物吸收光谱的红移或蓝移，这种作用称为溶剂效应。

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分子轨道与电子跃迁解析

图5―16定性地表示了几种分子轨道能量的相对大小、各种类型的电子跃迁光谱能量大小和相应的吸收峰波长的位置。电子电荷转移过程可用下式表示D和A分别表示电子给予体和电子接收体。当这些金属离子处在配位体形成的负电场中时，低能态的d电子或f电子可以分别跃迁到高能态的d轨道或f轨道，这两类跃迁分别称为d电子跃迁和f电子跃迁。

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如何选区电子衍射技术？

在电镜成像过程中，如果在物镜像平面处插入一个孔径可变的选区光阑，让光阑孔只套住我们感兴趣的那个微区，那么光阑孔以外的成像电子束将被挡住，只有该微区的成像电子才能通过光阑孔进入中间镜和投影镜参与成像。图3―19选区衍射实例为了确保得到的衍射花样来自所选的区域，应当遵循如下操作。减弱聚光镜电流以减小入射电子束的孔径角，得到更趋近平行的电子束，这样可以进一步减小焦斑尺寸。

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