理论教育 微通道间流体流动:解析解控制方程

微通道间流体流动:解析解控制方程

时间:2023-11-07 理论教育 版权反馈
【摘要】:在时间周期压力驱动流中,假设cos(ωt)dp0/dz=R{exp(-iωt) dp0/dz},则流体速度和流动电势的电场强度应都是时间的周期函数,并有如下形式:其中R{ }表示取复数的实部,i是虚数单位.为了把控制方程和边界条件无量纲化,令利用 (5.14) 和 (5.15),可推出控制方程和边界条件的无量纲形式这里B2=iRe,Re =ωa2ρ/μ 是无量纲频率,λ = εζ2/(D). 利用

微通道间流体流动:解析解控制方程

在时间周期压力驱动流中,假设cos(ωt)dp0/dz=R{exp(-iωt) dp0/dz},则流体速度和流动电势电场强度应都是时间的周期函数,并有如下形式:

其中R{ }表示取复数的实部,i是虚数单位.

为了把控制方程和边界条件量纲化,令

利用 (5.14) 和 (5.15),可推出控制方程和边界条件的无量纲形式

这里B2=iRe,Re =ωa2ρ/μ 是无量纲频率,λ = εζ2/(µD). 利用数值方法,Erickson and Li 证明了线性化方程 (5.16) 和 (5.18) 对高zeta势(≤100 mV)也有效.

从边值问题 (5.16) 和 (5.17),可得

这里 I0 为零阶第一类变形的贝塞尔函数. 滑移长度满足方程 (5.10) 和 (5.20). 从方程(5.18) 和 (5.19) 可得速度分布

其中I1 是一阶第一类变形的贝塞尔函数,J0 和 J1 是零阶和一阶第一类贝塞尔函数,(www.daowen.com)

是没考虑电粘性效应的复速度的振幅.

从方程 (5.13) – (5.15) 和(5.20) – (5.22),可得到

其中

是没考虑电粘性效应的复电场振幅.

用a2uref 无量纲的流率为

免责声明:以上内容源自网络,版权归原作者所有,如有侵犯您的原创版权请告知,我们将尽快删除相关内容。

我要反馈