理论教育 简明物理学教程:简谐振动合成成果

简明物理学教程:简谐振动合成成果

时间:2023-10-18 理论教育 版权反馈
【摘要】:§7-3简谐振动的合成振动的合成是自然界中普遍存在的现象,例如,人们听到的交响乐声或其他多个声源同时发来的声音,都是振动合成的结果。所以,一切振动的合成均可归结为简谐振动的合成问题。由此表明,合振动仍为与分振动同方向、同频率的简谐振动,合矢量A即为合振动所对应的旋转矢量。

简明物理学教程:简谐振动合成成果

§7-3 简谐振动的合成

振动的合成是自然界中普遍存在的现象,例如,人们听到的交响乐声或其他多个声源同时发来的声音,都是振动合成的结果。在数学上,任一周期函数均可展开为由正弦和余弦函数所表达的傅立叶级数。所以,一切振动的合成均可归结为简谐振动的合成问题。

一、同方向、同频率简谐振动的合成

设某质点同时参与两个同方向、同频率的简谐振动

x1=A1cos(ωt+φ1

x2=A2cos(ωt+φ2

根据运动的叠加原理,则质点的合位移为

x=x1+x2=A1cos(ωt+φ1)+A2cos(ωt+φ2

=(A1cosφ1+A2cosφ2)cosωt+(A1sinφ1+A2sinφ2)sinωt

上式可化简为

x=Acos(ωt+φ)

可见,两分振动的合成运动为与分振动同频率、同方向的简谐振动。其中合振动的振幅A和初相φ分别为

以上为进行三角函数运算的解析法。利用旋转矢量也可更直观方便地讨论上述的合成问题。

如图7-8所示,当两分振动的旋转矢量分别为A1和A2时,它们与x轴的夹角分别为φ1和φ2;在x轴上的投影分别为x1和x2。合矢量A=A1+A2平行四边形对角线。由于A1、A2以相同的角速度逆时针转,它们的夹角(φ21)保持不变。所以矢量A的大小也保持不变,并以相同的角速度ω逆时针旋转。由图7-8可以看出,在任一时刻t,在x轴上的投影为

x=x1+x2=Acos(ωt+φ)

式中的初相φ等于t=0时A与x轴的夹角。由此表明,合振动仍为与分振动同方向、同频率的简谐振动,合矢量A即为合振动所对应的旋转矢量。由图7-8可得(www.daowen.com)

Acosφ=A1cosφ1+A2cosφ2

Asinφ=A1sinφ1+A2sinφ2

由此可得式(7-15)、式(7-16)两式。

由式(7-15)可知,合振动的振幅A与两分振动的相位差(φ21)有关。当φ21=±2kπ(k=0,1,2,……)时,A=figure_0162_0831=A1+A2,即合振幅等于两分振幅之和,为最大值;当φ-φ=±(2k+1)π(k=0,1,2,……)时,A=figure_0162_0832=figure_0162_0833,即合振幅等于两分振幅之差的绝对值,为最小值。其他情况的合振幅均介于二者之间。

二、同方向、不同频率简谐振动的合成

当两个同方向、不同频率的简谐振动合成时,由于它们的相位差随着时间不断变化,合成振动的情况比较复杂,一般不再是简谐振动。但当两简谐振动的频率之差比其频率之和小得很多时,将会呈现出“拍”的特殊现象。为了突出讨论由于频率不同引起的效果,特设两分振动的振幅A及初相φ都相等,而角频率分别为ω1和ω2,即

x1=Acos(ω1t+φ)

x2=Acos(ω2t+φ)

则合振动t时刻的位移为

x=x1+x2=A[cos(ω1t+φ)+cos(ω2t+φ)]

利用三角函数关系可求得

由于figure_0162_0835,所以式(7-17)所表示的运动可看做是振幅figure_0162_0836缓慢变化,角频率为figure_0162_0837的特殊简谐振动。这是振幅有周期性变化的“简谐振动”,如图7-9所示。这种振幅时大时小的现象称为“拍”,合振幅每变化一个周期叫做一拍,单位时间内拍出现的次数,即合振幅变化的频率,称为拍频。由于振幅只能取正值,因此拍2Afigure_0163_0838的频率为其绝对值频率的2倍,故有

即拍频率等于两个分振动频率之差。

拍现象在声振动、电磁振荡中经常遇到。例如,利用拍现象测定振动频率、校正乐器和制造拍振荡器等。

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