【摘要】:所谓非对称板簧,就是夹紧线左右两端长度不相等的钢板弹簧。研究非对称板簧的导向机构,主要就是研究它的运动规律,也就是研究所有“相关点”的运动规律。非对称板簧却完全不同,不同的“相关点”既没有共同的运动瞬心,也没有共同的轨迹半径。图3-31 非对称板簧的运动规律在图3-31中,O是偏摆中心,A、B是两端卷耳中心,H是桥心,M是主片中心。非对称板簧的这一运动特性,给各“相关点”的布置选择带来了极大的可设计性。
所谓非对称板簧,就是夹紧线左右两端长度不相等的钢板弹簧。研究非对称板簧的导向机构,主要就是研究它的运动规律,也就是研究所有“相关点”的运动规律。
作为一般悬架,所有“相关点”是绕着一个共同的悬架中心运动的。对称板簧每一“相关点”,虽然有着共同的轨迹半径,但却没有共同的瞬心,不过,每一相关点的瞬心都可用平行四边形法则求出。非对称板簧却完全不同,不同的“相关点”既没有共同的运动瞬心,也没有共同的轨迹半径。所有被刚化于车桥上的“相关点”都绕着一个偏摆中心倾斜摆动。这个摆动中心与主叶片中心点M的距离可用式(3-80)表示,如图3-31所示。
式中 lB、lA——长边和短边的长度。
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图3-31 非对称板簧的运动规律
在图3-31中,O是偏摆中心,A、B是两端卷耳中心,H是桥心,M是主片中心。△DEH代表一个被刚化的基本三角形,整个三角形绕着点O摆动。值得注意的是,基本三角形的三个顶点以及主叶片中心点M的轨迹中心和轨迹半径都是不相同的。
非对称板簧的这一运动特性,给各“相关点”的布置选择带来了极大的可设计性。例如,对于减振器的下支点,不同的位置将获得不同的轨迹半径,也就是获得不同的阻尼力臂和阻尼力矩。
绘制非对称板簧的运动轨迹图较为复杂。在非对称度(Y=lB/lA)较大时,可利用三连杆机构采用中心扩展法绘制,如图3-32所示。其绘制和修正的具体方法随附其后。在非对称度较小时,中心扩展法难以在一张图上绘出,故利用三连杆机构采用两点偏转法绘制(图3-33)。其绘制和修正的具体方法随附其后。
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