【摘要】:D.3.1 固体动力学基本方程假设固体质点运动位移十分小,可忽略大变形的非线性项,则其弹性位移表征的动力学方程可表示为式中,u为质点位移矢量,u=uxi+uy j+uzk;ρs为固体密度;λ,μ分别为拉梅弹性系数,λ=,E,ν0分别为弹性模量和泊松比;G为剪切模量。=1,该准则表征相应的固体微元非定常运动的惯性力和质量力CFs的比值相等。
D.3.1 固体动力学基本方程
假设固体质点运动位移十分小,可忽略大变形的非线性项,则其弹性位移表征的动力学方程可表示为式中,u为质点位移矢量,u=uxi+uy j+uzk;ρs为固体密度;λ,μ分别为拉梅弹性系数,λ= ,E,ν0分别为弹性模量和泊松比;G为剪切模量。
质量力为
Fs=Fsxi+Fsy j+Fszk
(D.23)
当只考虑重力场加速度g时,
Fs=gk
(D.24)
应力分量σij与应变分量εij在小形变条件下的关系为
σij=λdiv u(δij)+2μεij
(D.25)(www.daowen.com)
应变为
式中,δij=
D.3.2 相似关系推导
方程式(D.22)中有7个参量:位移、尺寸、时间、质量力、弹性模量、密度和泊松比。实物与模型之间的比例关系设为Cu,Cl,Ct,CFs,CE,Cv0,Cρ s。如模型试验中的质点波动和实物中固体运动相似,必须使模型和实物的固体元运动和本构关系均满足式(D.22),则可得到
由上式整理后可得到两个基本相似关系,其物理意义为:
(1),该准则表征相应固体微元的弹性力与非定常运动惯性力1的比值相等。
(2)=1,该准则表征相应的固体微元非定常运动的惯性力和质量力CFs的比值相等。
由此可得到两个相似准则:
由于固体中声音传播速度cs=,所以
式中,f为频率参数,满足Cf=(Ct)-1。
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