理论教育 电路定理:互易定理的三种特殊形式

电路定理:互易定理的三种特殊形式

时间:2023-07-02 理论教育 版权反馈
【摘要】:由于互换后电路的拓扑结构不变有三种可能,所以,互易定理就有三种特殊形式。图3-34互易定理形式二其证明方法与形式一相同。图3-35互易定理形式三将i1=-iS,u2=0,代入式中有即所以,当时,有。可以利用互易定理、叠加定理和齐次定理来求解。

电路定理:互易定理的三种特殊形式

互易定理(Reciprocity Theorem)反应下述电路特性:对于一个仅含线性电阻且只有一个激励源的二端口电路,当激励和响应互换位置时,将不改变同一激励所产生的响应。由于互换后电路的拓扑结构不变有三种可能,所以,互易定理就有三种特殊形式。

2.互易定理的一般形式

如图3-32所示,N0为线性纯电阻电路(既无独立源,也无受控源),端口1-1′和端口2-2′连接不同的外部条件,则有

图3-32 互易定理的一般形式

现用特勒根定理来证明上述结论。

假设图3-32(a)、(b)所示电路N、为结构相同的线性电阻网络,支路数均为b条,端口1-1′和2-2′分别为支路1和支路2,其余b-2支路都在N内部。设支路1的电流和电压分别为:i1、i2和u1、u2;设支路2的电流和电压分别为

根据特勒根定理二有

由于N、内部的b-2支路均为线性电阻,由欧姆定律

所以有

故有

3.互易定理的三种特殊形式

形式一:如图3-33(a)所示电路,N0为只含线性电阻而不含受控源的二端口电路,该电路中只含激励源uS。当电压源uS接在N0的端口1-1′时,在端口2-2′产生的响应为短路电流i2;若将电压源uS移到端口2-2′,并将此时的电压源的电压称为,而在端口1-1′产生的响应为短路电流,如图3-33(b)所示。则有,当时,有

图3-33 互易定理形式一

由式(3-21)可有

对于图3-31(a),有u1=uS,u2=0;对于图3-33(b),有,将它们代入上式中便得到

所以,当时,有

形式二:如图3-34(a)所示电路,N0为只含线性电阻而不含受控源的二端口电路,该电路中只含激励源iS。当电流源iS接在N0的端口1-1′时,端口2-2′开路,其开路电压为u2;若将电流源iS移到端口2-2′,端口1-1′开路,其开路电压为;如图3-34(b)所示。则有,当时,有

图3-34 互易定理形式二

其证明方法与形式一相同。将i1=-iS,i2=0,,^i代入式(3-21)中,有

所以,当时,有。(www.daowen.com)

形式三:如图3-35(a)所示电路,N0为只含线性电阻而不含受控源的二端口电路。当电流源iS接在N0的端口1-1′时,端口2-2′短路,其短路电流i2;图3-35(b)所示电路中,端口2-2′接入电压源uS,端口1-1′开路,其开路电压为,则有,当时,有

图3-35 互易定理形式三

将i1=-iS,u2=0,代入式(3-21)中有

所以,当时,有

例3-22 如图3-36(a)所示电路中,N为仅由电阻组成的网络。已知u2=6V,求图3-36(b)中u′1

图3-36 例3-22图

解 电路中除电源外,其余部分均由电阻组成的互易网络,根据互易定理,有

解得

例3-23 对图3-37(a)所示电路中的线性电阻网络N进行了两组测试:(1)当uS=9V,iS=0时,N获得功率27W,u2=6V;(2)当uS=0,iS=6A时,N获得功率24W。试求当uS=2V,iS=4A共同激励时,N获得功率。

解 线性电阻网络N获得的功率电压源uS和电流源iS提供的功率,因此,只要求电流i1和电压u2即可求出电压源和电流源的功率。可以利用互易定理、叠加定理和齐次定理来求解。

图3-37 例3-23图

(1)根据第一组测试数据,可画出图3-37(b)所示电路。由功率关系有

9i′1=27W

i′1=3A

由于当uS=9V时,i′1=3A,u′2=6V;由齐次定理可得,当uS=2V时有

(2)根据第二组测试数据,可画出图3-37(c)所示电路。由功率关系有

6u″2=24W

u″2=4V

当iS=9A时,与uS=9V的数值相同,根据互易定理形式三有

i″1=6A

由齐次定理可得,当iS=4A时有

(3)当uS=2V电压源和电流源iS=4A共同作用时,根据叠加定理有

当uS=2V,iS=4A共同激励时,N获得功率为

P=uSi1+u2iS=2×(-2)+4×4=12W

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