设弹速与目标速度共面，弹（或引信）目交会过程某瞬间的相对位置如图4-2所示，由于交会时间短暂，在交会过程中，可认为弹和目标作匀速直线运动，弹目相对速度不变。

图4-2　弹目交会瞬间相对位置

目标处的引信辐射信号功率通量密度为

式中，Pt为引信的辐射功率；Dt为引信发射天线方向性系数；Ft（φ）为引信发射天线方向性函数；φ为方位角（弹目连线与弹轴夹角）；R为弹目距离。

设目标反射各向均匀，则引信处反射波的功率通量密度为

式中，σ为目标雷达截面积。

引信处反射波的场强为

式中，η为自由空间波阻抗，η=120π。

由式（4-13）～式（4-15）和式（4-4）得到目标回波信号幅值（也是天线感应电压幅值）为(www.daowen.com)

对给定引信和目标（即σ一定）来说，URm与距离R有关，且与距离R2成反比。因此，多普勒信号的幅度Udm为

式中，为常数。

多普勒信号幅度的增幅速率VZF为

对近炸引信来说，弹目接近时，R较小，因此具有高的增幅速率。

此外，根据图4-2的几何关系，弹目接近速度vR可表示为

由式（4-8）可得

多普勒频率fd与准距离的关系曲线如图4-3所示，虚线表示弹目相背离情况。由图4-3可见，当R=ρ时，fd=0；当R≥3ρ时，fd的变化很小，趋于定值fdmax；而R在ρ～3ρ时，fd剧烈变化。

图4-3　多普勒频率随准距离的变化关系