任何地面或水面对电磁波的反射都有两种情况，即镜面反射与漫反射。对光滑平面是镜面反射，对粗糙平面是漫反射。镜面反射服从几何光学的反射定理，即入射角等于反射角。对引信来讲，不考虑损耗时，接收的反射信号相当于以反射面为镜在镜像位置发射出来的信号。

图2-13　起伏表面的光程差

为了鉴别是否满足镜面反射的条件，设粗糙表面的突出部分的高度为h，如图2-13所示。由光学原理可知，反射表面的起伏程度小于一定范围时，即其突出部分的高度h小于某个限度，就可认为是镜面反射。根据瑞利条件，当射线ABC和A′B′C′的光程差小于λ0/8时，就可认为反射是镜面反射。由图可见，光程差等于2hsinθ，其中θ为入射余角（与入射角共余），则镜面的反射条件为

即满足镜面反射的条件为

这个公式就是反射面粗糙度的瑞利准则。由这个公式可以看出，对镜面反射所容许的粗糙度突出部分不仅取决于波长λ，还和入射余角θ有关。入射余角θ越小，容许的粗糙度的高度越大。从这个观点看来，镜面反射条件随θ的减小而降低，因此所容许的粗糙度突出部分就可以比较大。

对于大多数米波段无线电引信，一般地面和水面均可视为镜面反射。例如，当λ0=2 m，θ=30°时，h＜0.25 m；当λ0=2 m，θ=10°时，h＜0.72 m时，都可以认为是镜面反射。只有非常粗糙的地表面和大风大浪的水面，才不可以认为是镜面反射。

不同理论研究和实验研究指出，凡是不满足式（2-19）的粗糙地面和水面，其反射均可以认为是两个分量之和，即镜面反射分量和漫反射分量之和，或者分别称为相干分量和非相干分量。随着反射面粗糙程度的增加，漫反射分量越来越大。反射场的这两种分量是客观存在，但理论分析相当复杂，只能借助实验方法来观察。(www.daowen.com)

在垂直入射时，粗糙表面将总入射功率（P0）镜面反射出去部分为Pm，有

式中，σh为粗糙表面高度散布均方差。

当时，Pm只占P0的13.5％；当时，只占36.8％。因此，大多数微波引信对一般地面和水面，很难出现有意义的镜面反射。为简单计，此种情况都可以认为是完全漫反射。

如图2-14所示，在漫反射条件下，对任何入射角，反射能量的强度I为

图2-14　余弦定律反射图形

式中，φ是反射方向和反射面法向形成的夹角；I0是垂直方向的反射强度。