在运动的不可压流体中，压强不是唯一的基本动力学变量。在牛顿流体中，每个点的应力状态可以由式（4.1）确定：

式中，P为压强；μ为有效黏度；S为变形率张量（速度梯度的对称部分）。

对于二维流动变形张量可定义为

从应力的观点出发，空化应该发生在局部应力最大的地方。因此，需要考虑流体的应力状态，并确定最大应力的方向（或称为主轴方向）。对上述矩阵进行对角化，可得

则主轴坐标系中的应力为

如果空化发生，将发生在最大应力方向上。对比最大应力-p+2μS1和-p，前者考虑了各向异性的剪切应力的影响。在这种由应力诱导的空化理论中，空化初生判据可表示为

由式（4.6）可知，基于最大应力的空化初生判据同时考虑了各向同性非黏度项的贡献（压强和正应力）和各向异性黏度项的贡献（剪切应力）。这与传统的只基于各向同性的压应力的空化初生判据p＜pv是不同的。(www.daowen.com)

如果采用无量纲形式表达空化初生判据，则式（4.6）可以表示为

对于二维不可压牛顿流体，剪切应变率为

由于式（4.8）根号中第（1）项和第（3）项与第（2）项相比是低阶小量，所以式（4.8）可以简化为

这样，2μS1便等效为二维不可压牛顿流体中的壁面剪切力。如果令

则空化初生最大应力判据可表示为