导线计算的目的是求各导线点的平面坐标。计算前，应全面检查导线测量的外业记录，如数据是否齐全，有无遗漏、记错或算错，成果是否符合规范要求等。经上述各项检查无误后，即可绘制导线略图，将已知数据和观测成果标注于图上，如图7.11所示。

图7.11　光电测距二级闭合导线略图（单位：m）

在图7.11中，已知A点的坐标（xA，yA），B点的坐标（xB，yB），计算出AB边的方位角αAB，如果令方位角推算方向为A→B→1→2→3→B→A，则图中观测的5个水平角均为左角。导线计算的目的是求出1，2，3点的平面坐标，全部计算在表7.7中进行，步骤如下：

（1）角度闭合差的计算与调整

设n边形闭合导线的各内角分别为β1，β2，…，βn，则内角和的理论值应为

按图7.11所示路线推算方位角时，AB边使用了两次，加上B→1，1→2，2→3，3→B四条边，应构成一个六边形，角度和的理论值应为

因为观测的水平角有误差，致使内角和的观测值∑β测不等于理论值∑β理，其角度闭合差fβ定义为

按照表7.1的规定，二级光电测距导线角度闭合差的允许值为fβ允=，若，则将角度闭合差fβ按“反号平均分配”的原则，计算各角的改正数vβ。

再将vβ加至各观测角βi上，求出改正后的角值。

角度改正数和改正后的角值计算在表7.7的第3和第4列进行。

（2）导线边方位角的推算

因图7.11所示的导线转折角均为左角，由式（7.8）可得

方位角的计算在表7.7的第5列进行。

（3）导线边坐标增量的计算与坐标增量闭合差的调整

计算出边长Dij的方位角αij后，依式（7.18）计算其坐标增量Δxij，Δyij。

坐标增量的复数计算公式为Δxij+Δyij i=Dij∠αij，将坐标增量的计算结果填入表7.7的第7和第8列。

导线边的坐标增量和导线点坐标的关系如图7.12（a）所示，由图可知，闭合导线各边坐标增量代数和的理论值应分别等于零，即有

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由于边长观测值和调整后的角度值有误差，造成坐标增量也有误差。设坐标增量闭合差分别为fx，fy，则有

如图7.12（b）所示，坐标增量闭合差fx，fy的存在，使得导线在平面图形上不能闭合，即由已知点B出发，沿方位角推算方向B→1→2→3→B′计算出的B′点的坐标不等于B点的已知坐标，其长度值f称为导线全长闭合差，计算公式为

图7.12　闭合导线坐标闭合差的计算原理

定义导线全长相对闭合差为

由表7.1可知，二级导线K允=1/10 000。当K≤K允时，可以分配坐标增量闭合差fx，fy，其原则是“反号与边长成比例分配”，也就是说，边长Dij的坐标增量改正数为

将计算结果填入表7.7的第7和第8列相应行的上方，改正后的坐标增量为

将计算结果填入表7.7的第9和第10列。

（4）导线点的坐标推算

设两相邻导线点为i，j，利用i点的坐标和调整后i点→j点的坐标增量推算j点坐标的公式为

导线点坐标推算在表7.7的第11和第12列进行。在本例中，闭合导线从B点开始，依次推算1，2，3点的坐标，最后返回到B点，计算结果应与B点的已知坐标相同，以此作为推算正确性的检核。

（5）使用fx-5800P程序QH1-8T进行闭合导线坐标计算

fx-5800P程序QH1-8T能计算单一闭、附合导线、无定向导线与支导线的坐标。对于闭合导线，起算数据可以是A，B两点的坐标，也可以是AB边的坐标方位角与B点的坐标。

按键进入COMP模式，按键执行ClrStat命令清除统计存储器。

按键进入REG模式，按图7.13所示的方位角推算方向A→B→1→2→3→B→A，在统计串列List X中顺序输入图7.13所注的5个水平角，在统计串列List Y顺序输入4个水平距离，因5个水平角均为左角，因此全部输入正角值（水平角为右角时应输入负角值），结果如图7.13所示。

图7.13　在REG模式中输入二级闭合导线的水平角与平距

执行QH1-8T程序，计算图7.11所示闭合导线的屏幕提示与操作过程如下：

程序计算出的结果只供屏幕显示，不存入统计串列，也就是说，执行程序不会破坏用户预先输入到统计串列的导线观测数据，允许用户反复执行程序。