【摘要】：流动沸腾的传热模式与质量流速、流体性质、系统几何特性、热流密度及其分布特性等因素有关。图3-5流动沸腾的传热分区图3-6示出了流速对热流密度与壁面过热度关系的影响。主流液体温度继续上升直到达到饱和温度Tsat，这样传热区域进入饱和沸腾区域。该条件导致壁面上偏离核态沸腾的发生，类似于池沸腾中的临界热流密度条件。可以看到热流密度越高，则沸腾起始点和临界热流密度发生的干度也就相应越低。
核态沸腾在低干度条件下存在。如果热流密度很高，在加热表面上将形成汽毯。可能为CHF（q″cr）设置两个限值。在发生CHF的较低主流温度下，主流还处于过冷状态下，热流密度必须足够高，使壁面温度达到饱和温度。因此：
轴向均匀热流密度下有
式中 L——管长。
因此从上两式中消掉Tb，得到
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在较高位置的末端，q″cr必须足够高，使热平衡干度xe=1.0，因此：
从式（3-71）和式（3-72）中可以清楚地看到，在均匀加热圆管中入口温度（或热平衡干度）越高，q″cr值越低。总的来讲，临界热流密度可表达为
CHF与入口过冷和热流密度分布的依赖关系可以用与发生CHF点（即L长度位置）当地干度的关系来替代：
需要指出的是，汽毯主要受当地蒸发速率的影响，因此加热长度对DNB的影响很小。然而，对于干涸型的CHF，水动力学效应对液膜行为的影响很显著。与DNB型CHF不同，干涸受总输入热量的影响比当地热流密度的影响更大。
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