滑动聚束模式可以产生与SAIL移动距离不同的光束扫描宽度［15］，其原理如图9-13所示，在SAIL移动中SAIL同时扫描光束（足趾）。设光束移动比为k，则SAIL移动x相应激光光斑扫描距离kx，其中k＞0为同向光束扫描，k＜0为反向光束扫描，而k=1简化为条带扫描模式，k=0简化为聚束模式。因此当|k|＞1时可以从较小的SAIL移动距离获得较大的光束扫描宽度，以解决散斑效应造成的较小的接收复相关度宽度难题。SAIL的成像可移动距离即孔径合成长度为接收天线散斑孔径积分场复相干函数宽度（Wx），其与扫描光束的宽度Dx满足关系：

而滑动聚束模式的SAIL雷达的扫描角度与其位置的对应角度关系为

滑动聚束模式的在顺轨向产生的相位历程是关键数据，以菲涅耳衍射为基础从图9-14可以获得相位二次项历程表达式。SAIL位置（x）上对于目标点（xn，yn）的照明波前曲率半径为

图9-14　产生顺轨向相位历程的波面传播示意图

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因此，在目标点曲率半径面上距离为（kx-xn）cosθ的目标点二次项相位为

考虑距离延时exp［j2πZn（x）／λ］得到目标点在发射方向上产生的总相位历程为2πZn（x）／λ+φn（x），即

而接收方向由目标点在雷达接收平面（α，β）上产生的同样的相位延时，进行接收天线二次项相位补偿并且把目标对于接收机的线性相移归入外差方向性函数，可以得到包含发射和接收在内的最终产生的二次项相位历程为

可见，滑动模式下能够产生二次项相位历程（右第一项），也包括距离相位项（第二项，即发射啁啾信号距离延时项），从而经过外差探测产生距离中频信号。其中，固定相位（第三项）在顺轨向匹配滤波聚焦成像过程中不起作用。