成像分辨率和成像中的交叉干扰是两个核心问题，下面给出进一步分析。

1）成像分辨率分析

成像分辨率采用相干点扩展函数的全宽度表达［12］。顺轨向成像分辨率用目标面上光学足趾尺寸的衍射极限来推算，表达为顺轨向积分长度下的相干点扩展函数的全宽度，即

照明光斑在目标面交轨向的移动范围为（-kLx，kLx），其中k≤0.5为光束中心偏转的可能设计值，则目标面上可成像有效条幅宽度KWLx（KW=1-2k）内的傅里叶变换最大恒定积分宽度为KFLX（KF=2k）（见图5-4）。同样，交轨方向分辨率用积分长度的相干点扩展函数的全宽度表达，即在KWLx范围内的分辨率为

由此可见，表示成像分辨率的顺轨向和交轨向的相干点扩展函数全宽度均由发射机的内发射光场分布的相对口径所决定，并且随工作距离增长而增大。

图5-4　目标面上有效条幅宽度和傅里叶变换积分宽度与相对扫描范围的关系

2）交叉干扰成像的自抑制

在侧视SAIL中采用具有本振的外差接收，目标点之间不产生干涉。而在直视SAIL中，不同物点的接收场有可能在自相干探测时产生交叉耦合干涉，影响成像质量。上述的直视SAIL的成像数学分析中采用了一个物点描述，物体是由许多物点组成的，因此有必要研究交叉相干干扰存在的判据，这种分析可以只在一个平衡接收通道里进行即可。相对于同相通道在接收天线面上多个物点产生的场强为βts）］。因此，同相通道平衡接收器的相干接收积分光功率可表示为(www.daowen.com)

其中，任意2个物点（xp，yp）和（xp+k，yp+k）的交叉项的空间相位差为

其中，只有相位因子存在于相干接收积分光功率的积分式之中，该积分等同于外差接收的方向性函数，即［3］

显然当

时（即两物点的间隔大于天线衍射极限时），方向性因子Θ（xp-xk，yp-yk）≈0，交叉干扰不存在，这时式（5-13）成立，即整个目标的成像是由各个单独点的成像叠加而成的。事实上在直视SAIL设计下，照明光斑尺寸远大于接收天线的衍射极限，因此在照明光斑内式（5-19）的近似是基本成立的，所以式（5-13）也总是成立的，不存在交叉耦合干扰成像。

直视SAIL和传统侧视SAIL的主要原理差别为：①侧视SAIL在交轨向采用侧视方向目标的视距分辨成像原理，而直视SAIL在交轨向采用直视方向垂直目标面上目标的横向距离分辨成像原理。因此侧视SAIL采用诸如啁啾激光发射及去斜解调接收的测距方案，而直视SAIL采用二次相位波前相对扫描的横向距离分辨方案。②侧视SAIL利用发射天线和目标点的作用距离的自然衍射形成的空间相位二次项来产生目标的空间二次项相位历程，而直视SAIL在发射系统内部产生两个同轴偏振正交并具有空间抛物相位差的波前，再使用发射天线主镜投射到目标面，因此目标二次项相位历程的产生与作用距离的衍射无关。③侧视SAIL采用光学外差接收技术，而直视SAIL采用光学自差接收技术。由此可见直视SAIL的原理充分发挥了光学波前变换的特性，它的光学足趾和分辨率不受目标距离自然衍射的限制，可以人为灵活设计。直视SAIL成像分辨率随成像距离增长而增大，这与侧视SAIL不同，其成像分辨率不随距离变化。

侧视SAIL采用光学外差探测，灵敏度高，但是接收面积受方向性限制。直视SAIL的同轴自差接收在原理上无方向性限制，可以简单地增加接收口径来弥补灵敏度较低的问题。激光散斑效应对于合成孔径激光成像有很大的影响［15］，对于侧视SAIL散斑的振幅和相位随机变化都产生干扰，而对于直视SAIL只存在振幅随机变化的干扰影响。

可见，直视合成孔径激光成像雷达的体系是在微波SAR概念上发展出来的，但是在微波波段反而不可能得以实现，直视SAIL无论在原理和方法上都属于光学领域，是一种全光学概念的合成孔径雷达。